Теоретические основы динамики машин

     Лесджофорс |         

Свободные колебания систем с конечным числом степеней свободы (общий случай)


Как уже говорилось (см. подразд. 1.4), дифференциальные уравнения движения таких систем можно получить тремя основными способами: 1) в форме уравнений Лагранжа; 2) прямым способом;  3) обратным способом.

Наиболее общий вид дифференциальных уравнений движения может быть получен в форме уравнений Лагранжа

,                                        (29)

где K и П - кинетическая и потенциальная энергии соответственно;

 и
- обобщённые ко­ординаты и обобщённые скорости;
число степеней свободы системы.

Известно, что при малых колебаниях около положения равновесия кинетическая и потенци­альная энергии выражаются через обобщённые координаты и обобщённые скорости следующим образом:

                  

;
,                            (30)            

где

инерционные коэффициенты;
квазиупругие коэффициенты, называемые также обобщёнными коэффициентами жёсткости.

Подставляя (30) в (29), получим систему однородных линейных дифференциальных уравне­ний с постоянными коэффициентами:

,   
    (31)

Однако составление уравнений движения по схеме Лагранжа не является обязательным, потому что во многих случаях прямой или обратный способы оказываются более удобными.

Рассмотрим особенности названных способов на примере системы с двумя степенями сво­боды, состоящей из тел с массами

и
,соединённых пружинами с жесткостями
и
(рис. 22,а).

За обобщённые координаты примем горизонтальные перемещения

и
грузов, отсчиты­ваемые от положения равновесия, в которых отсутствуют деформации пружин. Удлинения пружин в процессе движения:
;
.

Основной способ (уравнения Лагранжа)

Кинетическая энергия рассматриваемой системы:

.

Потенциальная энергия деформации пружин:

.

Вычислим производные, необходимые для подстановки в уравнения Лагранжа:

;
;

;
;

;
.

Подставляя вычисленные значения в (29), получим дифференциальные уравнения движения рассматриваемой системы

             

                                            (32)  

Прямой способ

 Выделяем массы

и
и рассматриваем их как свободные тела под дейст­вием сил упругости, определяемых удлинениями
и
обеих пружин (рис. 22,б):




Содержание  Назад  Вперед